Relativity: The Special and General Theory, English Translation Section section-0013

We now proceed to the second argument, to which, moreover, we shall return later. If the principle of relativity (in the restricted sense) does not hold, then the Galileian co-ordinate systems K, K′, K″ , etc., which are moving uniformly relative to each other, will not be equivalent for the description of natural phenomena. In this case we should be constrained to believe that natural laws are capable of being formulated in a particularly simple manner, and of course only on condition that, from amongst all possible Galileian co-ordinate systems, we should have chosen one ( K 0 ) of a particular state of motion as our body of reference. We should then be justified (because of its merits for the description of natural phenomena) in calling this system “absolutely at rest,” and all other Galileian systems K “in motion.” If, for instance, our embankment were the system K 0 then our railway carriage would be a system K , relative to which less simple laws would hold than with respect to K 0 . This diminished simplicity would be due to the fact that the carriage K would be in motion ( i.e. “really”)with respect to K 0 . In the general laws of nature which have been formulated with reference to K , the magnitude and direction of the velocity of the carriage would necessarily play a part. We should expect, for instance, that the note emitted by an organpipe placed with its axis parallel to the direction of travel would be different from that emitted if the axis of the pipe were placed perpendicular to this direction.

Passons maintenant au second argument, sur lequel nous reviendrons d’ailleurs plus tard. Si le principe de relativité (au sens restreint) n’est pas valable, alors les systèmes de coordonnées galiléens K, K′, K″, etc., qui se déplacent uniformément les uns par rapport aux autres, ne seront pas équivalents pour la description des phénomènes naturels. Dans ce cas, nous serions contraints de croire que les lois naturelles ne peuvent être formulées d’une manière particulièrement simple qu’à la condition d’avoir choisi, parmi tous les systèmes de coordonnées galiléens possibles, un système (K0) doté d’un état de mouvement particulier comme corps de référence. Nous serions alors fondés, en raison de ses mérites pour la description des phénomènes naturels, à qualifier ce système d’« absolument au repos » et tous les autres systèmes galiléens K d’« en mouvement ». Si, par exemple, notre talus était le système K0, notre wagon serait alors un système K, par rapport auquel des lois moins simples seraient valables que par rapport à K0. Cette moindre simplicité serait due au fait que le wagon K serait en mouvement (c’est-à-dire « réellement ») par rapport à K0. Dans les lois générales de la nature formulées par rapport à K, la grandeur et la direction de la vitesse du wagon devraient nécessairement jouer un rôle. Nous devrions nous attendre, par exemple, à ce que la note émise par un tuyau d’orgue dont l’axe serait parallèle à la direction du déplacement diffère de celle qu’il émettrait si son axe était perpendiculaire à cette direction.